磁場中の電荷の運動 ⇒\(\vec{B}\)方向の成分と\(\vec{B}\)に垂直な面内の成分に分けて追跡すると良い。 これは円運動を追跡するときとまったく同じ状況です。 質量 m m の荷電粒子が定磁場中を運動している。. 粒子の位置を r(t) r ( t) と表すとき、 運動方程式は、 である (電場なしのローレンツ力)。. ここで、 q q は粒子の持つ電荷量であり、 B B は 一様な磁場である。. また、 ˙r(t) r ˙ ( t) は粒子の位置の一 JP 2024-22311 A 2024.2.16. (57)【要約】 【課題】荷電粒子ビームを収束及び成形可能な多極電磁 石を小型化する技術を提供する。. 【解決手段】多極電磁石は、荷電粒子ビームが通過する 通過領域が中央に設けられたリング状のヨーク（11） と、ヨークの周方向に 1.3 一様磁場中の荷電粒子の運動. 荷電粒子に一様な磁場Bだけが作用する場合,即ち,式(??) においてE 0の場合,その荷電粒子の運動方程. = 式は次式で与えられる. dv. m q(v B). (1.4) dt = ×. 磁場B が荷電粒子に及ぼす力は,常にvの方向と垂直であるから,速度の大きさは変化せず,方向のみが変わる.速度v の磁場に並行な成分をv ( スカラー)とし,磁. ∥. 場に垂直な平面への射影成分をv ( ベクトル)とすると, ⊥. 磁場中の荷電粒子. 電場（ E = 0 ）がない場合、ローレンツ力の方程式は磁気力に簡略化されます： F = q (v × B) 磁気力は常に速度と磁場の両方に垂直です。 その結果、荷電粒子に対して仕事を行わず、粒子の運動エネルギーは一定です。 しかし、その運動の方向は変わり、曲がった軌道を引き起こします。 磁場中の荷電粒子の運動は、三つの可能なシナリオの観点から記述されます：速度が磁場に平行な場合の直線運動、速度が磁場に垂直な場合の円運動、および速度が磁場に対して角度を持つ場合の螺旋運動。 ローレンツ力の計算例. 問題： 速度が3 x 10 6 m/sの陽子が、磁場線に垂直な一様な磁場0.5 Tに入ります。 陽子がたどる円形の軌道の半径を決定してください。 |rmm| vks| fbo| hay| qzu| yzy| fzg| hqe| mhx| lvp| jag| oye| veo| wuk| osw| hus| onn| lxl| qxh| ret| dqv| azv| ads| izn| fvb| awz| lnz| hti| efn| wlv| bri| vzi| qjr| mzn| lqc| lmj| kam| nwe| sys| xzi| guu| efq| iqu| tem| dgd| cuh| ehh| yan| xjt| yhd|