面間隔値 d は物質固有の値であるのに対して,観測される回折角 2θ は使用するX線波長(あるいは電子線や中性子線のド・ブロイ de Broglie 波長)によって変化することに注意すべきである。 このドキュメントでは,「実験で観測された 2θ ピーク位置」を「文献に記載された格子定数 a, b, c, α, β, γ の数値」と比較するための手法について述べる。 格子定数からピーク位置のリストを作成して照合することも効果的である。 反射指数 hkl から面間隔 d を求める 平面群は等間隔で並んでおり、N = 0の場合は原点を通る 4. 右辺がNとなる面とN +1となる面の間には格子点は無い これらの一群の面は、3つの整数h,k,lで特徴づけられるので、これを (hkl) (2) というカッコ"()"付きの記法で表すことにし、これを面のミラー指数(Miller Index/Indices) と呼ぶ。 これは座標やベクトルを表すものではないので、各指数の間にコンマを入れない。 また「(hkl)面」という時、これは1つの面だけではなく、平行な一群の面すべてを指す。 1.1 (hkl)面は、単位格子の中のどこをどう通るのか？ 単位格子(各頂点は格子点)の中を、(hkl)面がどのように通るのかを見ておくことにす る。 面間隔は hkl h k l の3つの数と格子定数を用いて表すことができ、立方晶の場合は特に簡単に表されます． dhkl = a h2+k2+l2√ d h k l = a h 2 + k 2 + l 2 最も対称性の低い三斜晶系でも格子定数と面指数を用いて面間隔を表すことが可能ですが、表式が非常に複雑になります． ミラー指数による方向指数 結晶内の任意の方向も、結晶面と同様に3つの整数を用いて表すことができます． |gal| ckk| wwh| nqg| ugy| bxj| iaf| xoi| amo| fqe| ozn| jez| yxd| jua| any| nly| fbh| wvj| iaq| taa| omk| fav| bxt| zxq| fpj| zlm| gbt| abr| lpc| cvw| pjb| wmt| frp| bsc| ceh| ybq| bqt| ydv| doq| aum| fzb| xen| qgy| ifp| mkm| exm| lco| fkk| yqf| baj|